附面層可以用卡門(mén)動(dòng)量積分關(guān)系式描述。在保爾豪森求解方法中,將速度型用多項(xiàng)式表示,就可以求解卡門(mén)動(dòng)量積分關(guān)系式獲得附面層參數(shù)。如此,層流和湍流似乎不存在區(qū)別。事實(shí)上,湍流速度型和層流速度型存在本質(zhì)區(qū)別。雖然看上去都是連續(xù)函數(shù),但湍流速度型不能用多項(xiàng)式逼近。道理在于,湍流有速度脈動(dòng),可以近似看成統(tǒng)計(jì)過(guò)程如圖所示的層流附面層和湍流附面層速度型,其中,層流速度型可以表示為法向坐標(biāo)的(),湍流附面層可以表示為法向坐標(biāo)的()。
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以橢圓薄翼為例,其升力系數(shù)與誘導(dǎo)阻力系數(shù)分別為
,據(jù)此,下面哪種說(shuō)法是正確的()
A.展弦比越小,升力系數(shù)越小,誘導(dǎo)阻力系數(shù)越小
B.展弦比越大,升力系數(shù)越大,誘導(dǎo)阻力系數(shù)越小
最新試題
可壓縮流動(dòng)必須滿足()
有關(guān)馬赫數(shù)的描述正確的是()
關(guān)于翼型表面速度,下列說(shuō)法正確的是()
速度u1=680m/s,溫度T1=288K,壓力p1=1atm的氣流通過(guò)正激波,波后速度、溫度和壓強(qiáng)分別為()
在實(shí)際超聲速風(fēng)洞中,擴(kuò)壓段喉道面積At,2和噴管喉道面積At,1的關(guān)系?()
對(duì)于定常、無(wú)粘、絕熱、忽略體積力的流動(dòng),沿流線成立的能量方程可以用如下方程表示:()
根據(jù)超聲速小擾動(dòng)線化理論,薄翼型的升力系數(shù)只與()有關(guān),與()和()無(wú)關(guān)。
關(guān)于正激波的下列表述正確的是()
普朗特關(guān)系是可以表示為()
超聲速氣流以馬赫數(shù)M通過(guò)激波,偏轉(zhuǎn)角θ為零時(shí),對(duì)應(yīng)的激波角為(),這種情況對(duì)應(yīng)()。